1樓：網友
(x,t)通常我們成為波函式，或者叫做概率幅（probability amplitude），它的模平方是概率密度，表明在給定槐舉銀的座標和時間發現粒子的概率（如果該粒子的座標是可答鬧以測得的話）。
概率密度一詞呢就很好地解釋了為什麼你說它叫幾率分佈函式，而至於為什麼這樣的形式表明了發現粒子的概率密度，這個是max born提出來的，我翻了下以前老師的quantum mechanics課件也沒給出具體的出處。
既然是幾率分佈函式，那麼顯而易見對於座標積分就是在給定時刻給定座標區間內發現粒子的概率啊（連續體系裡面是積分，分立體系裡面是求和，好好想想高中時候概率是怎麼求的，分佈這個概念是什麼），當然前提是∫ |x,t)|^2 dx裡面的ψ(x,t)是歸一化之後的，不然的話要計算概率就得把前鉛宴面那個式子再除以∫ |x,t)|^2 dx從負無窮到正無窮的積分。
x,t)=aexp(i(kx-wt))預設a是實數了，那麼|aexp(i(kx-wt))|2=ψ(x,t)* x,t)=a^2，發現這是乙個常數，表明在任意乙個座標發現粒子的概率都是這個常數。（實際上這就是自由粒子波函式了，也即沒有勢能v時候薛丁格方程的解）
2樓：匿名使用者
老實說我不太懂，我只說下我的想法：
複數，複線性空間，複分析。
複數是用來描繪量子力學。
的，很遺憾的是我們的書本基本上只有幾個實數的公式。
你看看複數z＝x+yi
設想自己是生活在實數軸上的一維人。
你在猜想宇宙的法則是什麼。
實際是複數。
但是z＝x+yi你如何把他變成你能看到的量？
有乙個物理學家認為可以測量實部，那麼你會發現1+1000000 i 和1＋i是在你的世界中一樣大的，但是宇宙（複平面。
顯然不認為者兩個（向量）是一滾坦樣大的，另乙個物理學家認為宇宙計算大舉桐的法則是：
x+yi)(x-yi)=|x+yi|^2
這個時候1+2i和2＋i是一樣大的。
所以我個人覺得。
x,t)|^2就是用這ψ(x,t)乘以ψ(x,t)的共軛，然後得到的就是你能在實驗中測量的量，你在實驗中只能測到實數，比如你看實驗資料，什麼，什麼，但是沒有實驗資料是200＋這樣的複數。
建議你看下網易。
的公開課，物理的，leonard susskind的物理課，有關量子力學答慶的。應該會好很多。
3樓：月下的淡然
額額、別問為什麼，關於態函式的理解，這根本就不是什麼問題。
這麼你吧，人們早已在微觀領域發現了測不準關係，也就是說，微觀的粒子不能同時確定座標與動量，那麼原先由伽利略、牛頓定義出來的一套描述物體狀態的座標、速度、動量等等的描述方法就不適用了。既然如此，那我們就需要另外找一套描述微觀粒子的方法。
自德布羅意指出實物粒子都具有波粒二象性之後，很多科學家就想，能不能用「波」來描述微觀粒子呢？在那個時候，雖然這個想法沒有成型，但很多人就已經用平面波、柱面波、球面波等等的一系列在光學中的模型來描述微觀粒子了。
但隨之而來的乙個問題是，波函式到局沒鏈底代表微觀粒子的什麼？速度？質量？
位置？能量？很多人在這個問題上糾結了很久。
桐孫很明顯，這些帶量綱的物理量都不可能是波函式的意義，這時，波恩給出了乙個比較能讓人信服的解釋：概率波，也就是|ψ(x,t)|的平方表示概率分佈函式，積分就是能在一定範圍內找到粒子的概率。
當然，用波函式來表示微觀粒子只是人們的嘗試，其統計解釋也只不過是很多解釋中的乙個。如果你有能力，完全可以創立一套自己的描述方法及解釋，前提是必須符合實驗結果、使人信服。
實驗表明，用波函式來描述微觀粒子和波恩的統計解釋相當成功，量子力學在此基礎上，用薛定察卜諤方程做為框架，終於建立起來了。
至於「|aexp(i(kx-wt))|2等於神馬」，這純粹是數學問題，量子力學中的波函式一般用複數表示，「波函式」也就更廣泛地被稱之為「態函式」，複數的平方也就是它與它的共軛相乘。量子力學的基礎是複變函式與數學物理方程。
4樓：
為什麼 f=ma
只蠢手譁能 宇宙規律本就如此。
為啥|ψ(x,t)|的平方是乙個薯大機率分佈函式。
也只能 宇宙規律就是如此。
有些問題 我們 能證帶行明他是對的 於是接受了它。
有些問題 我們 不能證明他是對的 但我們還得接受它 因為我們同時 也無法證明它是錯的。
已知粒子在一維矩形無限深勢中運動 其波函式為： 那麼粒子在x=5a/6處出現的概率密度為？
5樓：火虎生活小達人
概率密度為1/（2a）。概率密度等於一段區間(事件的取值範圍)的概率除以該段區間的長度，它的值是非負的，可以很大也可以很小。
單純的講概率密度沒有實際的意義，它必須有確定的有界區間為前提。可以把概率密度看成是縱座標，區間看成是橫座標，概率密度對區間的積分就是面積，而這個面積就是事件在這個區間發生的概率，所有面積的和為1。
6樓：飛揚的日記
<>答案就是概率密度了，看完了好評我哦~~
玻恩認為粒子在空間出現的概率具有波動性的分佈,它是一種概率波
7樓：
摘要。物質波，又稱德布羅意波，是概率波，指空間中某點某時刻可能出現的幾率，其中概率的大小受波動規律的支配。量子力學認為物質沒有確定的位置，它表現出的巨集**起來的位置其實是對幾率波函式的平均值，在不測量時，它出現在**都有可能，一旦測量，就得到它的平均值和確定的位置。
玻恩認為粒子在空間出現的概率具有波動性的分佈，它是一種概率波。
物質波，又稱德布羅意波，是概率波，指空間中某點某時刻可能出現的幾率，其中概率的大小受波動規律的支配。量子力學認為物質沒有確定的位置，它表現出的巨集**起來的位置其實是對幾率波函式的平均值，在不測量時，它出現在**都有可能，一旦測量，就得到它的平均值和確定的位置。
希望可以幫助到你 麻煩給個贊 謝謝。
將描述微觀粒子運動狀態的波函式在空間各點的振幅同時增大d倍，則粒子在空間各點的分佈概率將（ ）。
8樓：考試資料網
答案】：d對於波函式ψ（r），空間各點的振御物數幅同時增大d倍，即變為dψ（r），但空間中任意兩點r1和r2的鎮首相對概率螞燃|dψ（r1）|^2/|dψ（r2）|^2＝|ψr1）|^2/|ψr2）|^2卻不變，而粒子在空間各點的分佈概率總和為1，因此各點的概率只有相等。
對於乙個微觀粒子,在某一時刻可以用波函式確定的是什麼
9樓：
摘要。對於乙個微觀粒子，在某一時刻可以用波函式確定的是該粒子的位置和動量。
對於乙個微觀粒子，在某一時刻可以用波函式確定的是什麼。
對於乙個微觀粒子，在某一時刻可以用波函式確定的是該粒子的位置和動量。
波函式的具體表示式桐友為：ψ(x,t) =aexp(-iet/h)ψ0(x)，其中a是複數常數、e是能量、t是時間、h是蒲朗克常數、ψ0(x)是原始波函式。根據上述表示式，我們可以看出，當時間t變化時，波函式也會隨之變化，而原始波函式ψ0(x)則不變。
因此，我們可以通過對原始波函式ψ0(x)的測量培輪皮來確定乙個微觀粒子在某一時刻的位置和動量。由於波函式能夠描述乙個微觀粒子在某一時刻的位置和動量，因此它也可以用來**該粒子未來的運動情況。例如，當我們將乙個微觀粒子放入乙個封閉的容器中時，我們就可以使用波函式來**該粒子未來在容器中的運動情況。
此外，波函式還可以用來探測微觀粒子之間的相互作用，例如電子之間的相互作用。總配差之，波函式是一種用來描述微觀粒子性質的數學表示式，它可以幫助我們更好地理解物理現象。通過對原始波函式ψ0(x)的測量，我們就可以確定乙個微觀粒子在某一時刻的位置和動量，並且還可以**該粒子未來的運動情況和相互作用情況。
將波函式在空間各點的振幅同時增大d倍，則粒子在空間的分佈幾率將（ ）。
10樓：考試資料網
答案】：d由歸一化條件可知，波函式振幅增大不影響粒子空間的分佈幾率。
一元函式在某點連續，能否推出函式在該點某鄰域每一點都有定義
能。因為函式在bai某點連續，則du函式在這點的極zhi限存在 指左極dao 限，右極限都存在且回相等 因此答函式在這點的某個去心鄰域內有定義。函式在某點連續，函式在這點當然有定義。把心補上了 這樣在這個鄰域每一點有定義。至於 這點的極限值等於該點的函式值 與你問的問題沒有多大關係。親。送你2015...
如何證明動量表象波函式是歸一化的
簡單地來說，因為我們認為自由粒子的動量是不變的。因為自由粒子的哈密頓量是動量算符的平方除以質量.p的本徵態當然是p 2的本徵態.你用哈密頓量簡單推一下自由粒子的能量本徵值 本徵函式，就可以發現他們是一樣的。至於其中的物理含義，可以從自由粒子沒有勢能，只計算動能的角度去理解。為什麼一維束縛態波函式可以...
函式在某點連續是什麼意思,一個函式在某一點連續,可以說明什麼
連續,簡單的說,就是函式影象在連續區間內是一天不間斷的曲線。如果一個函式連續,其定義區間內是可導的 一個函式在 某一點 連續,可以說明什麼 如果一個函式在某一點連續,那麼可以說明 1 此函式在這一點有定義。2 此函式在這一點的極限存在,即函式在該點的左右極限存在並且相等。3 此函式在該點的極限值等於...