1樓：demon陌
邊界條件是：
n·(d1-d2)=ρs； (1)
n×(e1-e2)=0； (2)
n·(b1-b2)=0； (3)
n×(h1-h2)=j)s。 (4)
式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量，場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量，ρs為分介面上的自由電荷面密度，js為分介面上的傳導電流面密度。
電可以生成磁，磁也能帶來電，變化的電場和變化的磁場構成了一個不可分離的統一的場，這就是電磁場，而變化的電磁場在空間的傳播即形成了電磁波。
麥克斯韋在總結前人研究電磁現象取得的成果的基礎上，建立了完整的電磁波理論。他斷定電磁波的存在，推匯出電磁波與光具有同樣的傳播速度。
2樓：人生如夕陽
boundary conditions for electromagnetic field
電磁場在兩種不同媒質分界
面上，從一側過渡到另一側時，場向量e、d、b、h一般都有一個躍變。電磁場的邊界條件就是指場向量的這種躍變所遵從的條件，也就是兩側切向分量之間以及法向分量之間的關係。在某些電動力學或電磁場理論的書中，為了與另一種邊界條件（在區域的表面上給定的有關場向量的邊值）相區別，將本條所解釋的電磁場邊界條件稱為電磁場的邊值關係。
電磁場的邊界條件可以由麥克斯韋方程組的積分形式推出，它實際上是積分形式的極限結果。這些邊界條件是
n·(d1-d2)=ρs； (1)
n×(e1-e2)=0； (2)
n·(b1-b2)=0； (3)
n×(h1-h2)=j)s。 (4)
式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量，場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量,ρs為分介面上的自由電荷面密度,js為分介面上的傳導電流面密度。式(1)表示在分介面兩側電位移向量d的法向分量的差等於分介面上的自由電荷面密度。當分介面上無自由電荷時，兩側電位移向量的法向分量相等,即其法向分量是連續的。
式(2)表示在分介面兩側電場強度e的切向分量是連續的。式(3)表示在分介面兩側磁通密度b的法向分量是連續的。式(4)表示在分介面兩側磁場強度h的切向分量的差等於分介面上的表面傳導電流面密度。
當分介面上無表面傳導電流時，兩側磁場強度的切向分量相等，即其切向分量是連續的。 當媒質2為理想導體時，e2、d2、b2、h2等於零，式(1)表示d1的法向分量等於自由電荷面密度；式(2)表示e1無切向分量式(3)表示b1的法向分量為零；式(4)表示h1的切向分量等於表面傳導電流面密度,並且與電流方向正交
電磁場與電磁波的問題,關於電磁場與電磁波的問題
我這沒有公式器,我口述吧集膚深度 根號下 2處以 u 然後你算吧,w是角頻率,等於頻率乘以2pi 很厚就是了 放心吧 關於電磁場與電磁波的問題 散度 divergence 的概念 div f f 在向量場f中的任一點m處作一個包圍該點的任意閉合曲面s,當s所限定的區域直徑趨近於0時,比值 f ds ...
電磁場與電磁波的區別，請問電磁場與電磁波有什麼區別？
您好，首先電磁波能在任何介質傳播，這是非常肯定的。但是當電磁波在傳播的途中遇到固體阻礙物的時候，特別是金屬一類的阻礙物的時候，電磁波的能量就會減弱或者消失。那是因為固體阻礙物，特別是金屬的密度大，當電磁波要穿越它 也就是通常說的電磁波的傳播 的時候，電磁波微弱的能量就要被它吸收掉。所以，我們通常要對...
何為時諧電磁場,時諧電磁場的平均能量密度
時諧電磁場是指隨時間作正弦變化的時變電磁場。時諧電磁場的平均能量密度用坡印廷向量來計算,其結果為電場強度e叉乘磁場強度h。如果詳細瞭解,可以搜尋坡印廷向量來獲得詳細資料,或者找一本工程電磁場的書。平均能量密度是 1 4 e 2 1 4 h 2 理工學科是什麼 理工學科是指理學和工學兩大學科。理工,是...